模型提取
紧凑型晶体管模型的典型等效威廉希尔官方网站
如图2所示。该模型包括外在线性参数和内在非线性参数。首先,提取晶体管的外部寄生元件(R、L和C),以便使用准确的方程将S参数数据反嵌入内部参考平面并提取内部参数(Cgs、Cgd、Gm、Gd、Cds、Ri、Tau、Rgd)。寄生元件的精确提取基于冷场效应晶体管(FET)S参数测量(Vds=0)和器件的电磁(EM)仿真电数据。
图2:具有外在寄生效应的等效威廉希尔官方网站
模型中的非线性源
下一步是确定内在元素的值。对于GaN器件,主要的非线性是漏极-源极电流以及栅极-源极和栅极-漏极电容,以及输入肖特基二极管行为。
高电子迁移率晶体管(HEMT)会受到捕获现象的影响。陷阱是半导体中限制空穴移动的位置,主要是由于GaN材料中的晶体缺陷,如晶格中的杂质和表面或界面处的悬空键,如图3所示。这些缺陷在半导体的带隙内产生陷阱中心2。陷阱的寄生电荷影响在GaN基晶体管中二维电子气通道3的密度。
图3:宽禁带半导体中陷阱中心的位置
已经观察到铝GaN(AlGaN)/GaN HEMT中的各种捕获效应,包括跨导频率色散、电流崩塌、栅极和漏极滞后瞬变以及受限的微波功率输出。主要漏极滞后效应取决于电压偏置和通道温度,传统上使用准等温脉冲I/V和脉冲S参数数据而不是连续波(CW)测量。脉冲I/V和S参数技术是在具有低占空比的快速脉冲的开启周期期间测量S参数。瞬时栅极和漏极偏置从选定的稳定静态偏置移动到I/V平面上的另一个点,以更好地复制操作行为,其中热和陷阱条件由静态偏置条件设置(如图4所示)。脉冲宽度保持足够短以避免在脉冲持续期间的强烈温度变化,从而在准等温条件下获得晶体管的脉冲I/V测量值。
图4:用于表征器件特性的脉冲技术
通过此测量方案获得的数据被用于拟合内部方程的参数,用于提高在较大Vgs和Vds下提高源电流衍生式(Gm/Gd)的准确度。类似地,UMS栅极电荷方程改善了对电容器随栅极和漏极电压变化的描述。
然而,脉冲I/V和S参数表征不足以描述GaN晶体管中的漏极滞后效应。实际上,GaN HEMT中的捕获现象存在若干时间常数,其中一些短于可用于测试的最短脉冲持续时间。这些陷阱的电荷直接取决于RF动态操作下器件上的电压,这要通过基于包络检测的专用模块在模型中加以考虑4。
模型提取
紧凑型晶体管模型的典型等效威廉希尔官方网站
如图2所示。该模型包括外在线性参数和内在非线性参数。首先,提取晶体管的外部寄生元件(R、L和C),以便使用准确的方程将S参数数据反嵌入内部参考平面并提取内部参数(Cgs、Cgd、Gm、Gd、Cds、Ri、Tau、Rgd)。寄生元件的精确提取基于冷场效应晶体管(FET)S参数测量(Vds=0)和器件的电磁(EM)仿真电数据。
图2:具有外在寄生效应的等效威廉希尔官方网站
模型中的非线性源
下一步是确定内在元素的值。对于GaN器件,主要的非线性是漏极-源极电流以及栅极-源极和栅极-漏极电容,以及输入肖特基二极管行为。
高电子迁移率晶体管(HEMT)会受到捕获现象的影响。陷阱是半导体中限制空穴移动的位置,主要是由于GaN材料中的晶体缺陷,如晶格中的杂质和表面或界面处的悬空键,如图3所示。这些缺陷在半导体的带隙内产生陷阱中心2。陷阱的寄生电荷影响在GaN基晶体管中二维电子气通道3的密度。
图3:宽禁带半导体中陷阱中心的位置
已经观察到铝GaN(AlGaN)/GaN HEMT中的各种捕获效应,包括跨导频率色散、电流崩塌、栅极和漏极滞后瞬变以及受限的微波功率输出。主要漏极滞后效应取决于电压偏置和通道温度,传统上使用准等温脉冲I/V和脉冲S参数数据而不是连续波(CW)测量。脉冲I/V和S参数技术是在具有低占空比的快速脉冲的开启周期期间测量S参数。瞬时栅极和漏极偏置从选定的稳定静态偏置移动到I/V平面上的另一个点,以更好地复制操作行为,其中热和陷阱条件由静态偏置条件设置(如图4所示)。脉冲宽度保持足够短以避免在脉冲持续期间的强烈温度变化,从而在准等温条件下获得晶体管的脉冲I/V测量值。
图4:用于表征器件特性的脉冲技术
通过此测量方案获得的数据被用于拟合内部方程的参数,用于提高在较大Vgs和Vds下提高源电流衍生式(Gm/Gd)的准确度。类似地,UMS栅极电荷方程改善了对电容器随栅极和漏极电压变化的描述。
然而,脉冲I/V和S参数表征不足以描述GaN晶体管中的漏极滞后效应。实际上,GaN HEMT中的捕获现象存在若干时间常数,其中一些短于可用于测试的最短脉冲持续时间。这些陷阱的电荷直接取决于RF动态操作下器件上的电压,这要通过基于包络检测的专用模块在模型中加以考虑4。
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